中微子退耦
中微子退耦在大爆炸宇宙学中指中微子不再与重子物质相互作用,发生退耦之后,也不再影响宇宙早期动力学 [1]。在退耦之前,中微子与质子、中子、电子达到热平衡,中微子与这些粒子之间有弱相互作用。退耦大约发生在弱相互作用减弱的速率慢于宇宙膨胀的速率的时刻,或者发生在弱相互作用的时间尺度比当时的宇宙年龄更大的时刻。中微子退耦大约发生在大爆炸发生之后1秒,宇宙温度大约为100亿开尔文,即1兆电子伏特[2]。
退耦温度
.
这一反应的速率近似由电子和正电子的数密度决定,即反应的截面和粒子速度的积的平均值。相对论性的电子和正电子的数密度与温度成3次方关系,即。温度(能量)低于时 W/Z波色子质量(~100 GeV)时,弱相互作用的截面和速度的乘积近似为,其中为费米常数(按粒子物理里的标准做法,因子光速 定位1)。整理以上两个关系,得弱相互作用减弱速率为
.
宇宙膨胀速率由哈伯常数 表示,
,
其中,为万有引力常数,为宇宙的能量密度。此刻宇宙的能量密度主要由辐射能组成,即。由以上两式可得,随着宇宙的冷却, 弱相互作用减弱速率比宇宙膨胀速率减小的更快。当两个速率大约相等时(不计数量级为1的项,包括等效简并度,即相互作用粒子的态的数目),可得中微子退耦时的近似温度满足
即
尽管这是一个非常粗糙的推导,但给出了中微子退耦的主要物理现象。
观测证据
尽管中微子退耦无法直接观测,但这一现象会遗留下宇宙中微子背景辐射,如同大爆炸会遗留下宇宙微波背景。探测中微子背景辐射远超出现有的中微子探测器的精度范围[4]。有数据间接显示中微子背景辐射是存在的。证据之一是宇宙微波背景的角功率谱的衰减,这可能是中微子背景的各向异性造成的[5]。
中微子退耦与质子与中子之比密切相关,这也提供一个非直接观测中微子退耦的可能方法。退耦之前,中子与质子的数目通过弱相互作用保持其平衡丰度之比,即通过β衰变
及其逆反应电子俘获
一旦弱相互作用减弱的速率低于宇宙膨胀的特征速率,这一平衡将无法维持,中子与质子豐度比固定为
.[6]
此值可由退耦时刻中子和质子的玻尔兹曼因子算得,即由
算得,其中为中子和质子的质量差,为退耦时的温度[3]。这一比值对太初核合成期间原子的合成至关重要,因为这一比值是决定氦原子产量的决定性因素。宇宙中大部分氦原子在太初核合成期间形成。[7]。因为氦原子非常稳定,中子被锁定其中,不再发生β衰变。因子中子的丰度一直保持到今天。天文学家可测得中子的丰度。氦的丰度是由中微子退耦时的中子与质子的数量比决定,因此可间接推知中微子退耦发生的温度,结果与以上推导相符[8]。
参见
脚注
参考文献
- Bernstein, J., Brown, L.S., and Feinberg, G. Cosmological helium production simplified. Reviews of Modern Physics. 1989, 61 (1): 25–39. Bibcode:1989RvMP...61...25B. doi:10.1103/RevModPhys.61.25.
- Grupen, C., Cowan, G., Eidelman, S., and Stroh, T. Astroparticle Physics. Springer. 2005. ISBN 978-3-540-25312-9.
- Longair, Malcolm. Galaxy Formation. Berlin: Springer. 2006. ISBN 978-3-540-73477-2.
- Trotta, R., Melchiorri, A. Indication for Primordial Anisotropies in the Neutrino Background from the Wilkinson Microwave Anisotropy Probe and the Sloan Digital Sky Survey. Physical Review Letters. 2005, 95 (1): 011305. Bibcode:2005PhRvL..95a1305T. PMID 16090604. arXiv:astro-ph/0412066 . doi:10.1103/PhysRevLett.95.011305.